国家自然科学基金(10964011)
- 作品数：16 被引量：11H指数：2
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- K_2高激发振动能级1~1∑_u^+(V=46～61)与H_2间的碰撞能量转移被引量：3
- 2011年
- 利用相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)探测技术,研究了K_2的1~1∑_u^+(V=46～61)与H_2间的电子-振转动能级的碰撞转移,扫描CARS谱确认了仅在H_2的V=2,J=0,1,2及V=1,J=2能级上有布居,用n_1,n_2,n_3,n_4,分别表示(2,0),(2,1),(2,2),(1,2)上的粒子数密度,从CARS谱峰值得到n_1/n_4,n_2/n_4,n_3/n_4分别为3.3±0.5,2.2±0.3,2.0±0.3,有88%粒子处在V=2能级上,而在V=1能级上有12%.转移能配置到振动,转动,平动的比例分别为0.53,0.01,0.46,能量主要分配在振动和平动上,在573K和5×10~3Pa条件下,通过求解速率方程组和对时间分辨CARS线强度分析得到碰撞转移速率系数k_(12)=(3.3±0.7)×10^(-14)cm^3s^(-1)和k_2=(1.4±0.3)×10^(-14)cm^3s^(-1).
- 张利平蔡勤栾楠楠戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱速率方程
- 利用CARS研究Li_2(A^1∑_u^+)—H^2碰撞中电子—振转能量转移被引量：1
- 2011年
- 利用相干反斯托克斯拉曼谱(CARS)分析了H2与Li2(A1∑+u)碰撞的振转态布居分布。扫描CARS谱表明了在能量转移过程中H2的V=1,2,3振转能级上得到布居,由CARS峰值得到两个可能的布居数比值,通过解速率方程组并通过时间分辨CARS轮廓模拟,确定了实际的布居数之比。得到了H2在V=1,2,3能级上的布居数比为0.48,0.36,0.16,平均转移能配置的相对值,,分别为0.50,0.47,0.03,能量主要配置在平动和振动上,支持Li2-H2直线式碰撞传能机制。
- 张利平蔡勤栾楠楠程玉锋戴康沈异凡
- 激发态Cs_2和H_2的电子—振转能级的碰撞转移被引量：5
- 2011年
- 利用相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)探测技术,研究了激发态Cs2与H2间的电子—振转能级的碰撞转移。用波长为532 nm和中心波长为716 nm的两束激光同时聚焦到样品池中,扫描CARS谱确认了H2分子的S支(△v=1,△J=2)仅在v=1,J=4,5及v=2,J=3,4能级上有布居,用n1、n2、n3、n4分别表示(2,4)、(2,3)、(1,4)及(1,5)上的粒子数密度。从CARS线的峰值得到n2/n1、n3/n1、n4/n1分别为6.34±1.27、3.66±0.73和1.45±0.29。转移能配置到振动、转动和平动的比例分别为0.44、0.06和0.50,能量主要分配在振动和平动上。在T=523 K和PH2=2.5×103Pa条件下,通过求解速率方程组和对时间分辨CARS线轮廓的分析,得到碰撞转移速率系数k1=(6.0±1.2)×10-14cm-3s-1和k2=(4.0±0.8)×10-13cm-3s-1。
- 王青沈异凡戴康
- 关键词：激光光谱速率系数
- NaK（1^3Ⅱ）亚稳电子态中高位振动能级的激发和弛豫
- 2011年
- 研究了NaK(1 3Ⅱ)和He间的振动能量转移。脉冲(泵浦)激光激发自旋禁戒跃迁1 3Ⅱ←1 1Σ+,得到亚稳电子态1 3Π的很高振动态ν=22,21,20,利用激光感生荧光(LIF)探测1 3Π(ν)的弛豫过程,由时间分辨LIF的对数描绘得到振动态的有效寿命,从不同He密度下的有效寿命利用Stern-Volmer公式得到振动能级总的弛豫率,对于ν=22,21,20,速率系数(10-11 cm3.s-1)分别为1.4±0.1,1.2±0.1和1.0±0.1。速率系数随v的增大而增加。泵浦激光激发ν=22态,检测激光分别检测ν=22,21和20态的布居数分布,改变检测激光与泵浦激光之间的延迟时间,测量LIF的相对强度随时间的演化,从而得到积分布居数密度比,从三粒子速率方程组,得到ν=22→21和ν=22→20转移速率系数(10-11 cm3.s-1单位)分别为0.67±0.15和0.49±0.22。单量子弛豫(Δν=1)占ν=22总弛豫率的48%,多量子弛豫(Δν>1)在高位振动态弛豫过程中是重要的。
- 栾楠楠蔡勤张利平戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱激光诱导荧光
- NaK(6~1Σ^+)与H_2碰撞传能中的H_2的振转态分布被引量：1
- 2012年
- 光学-光学双共振激发NaK至61Σ+高位电子态,研究了NaK(61Σ+)与H2的电子-振转能量转移。利用相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)光谱技术检测H2的振转态分布。扫描CARS谱表明H2在(1,1),(2,1),(2,2),(2,3),(3,1),(3,2),(3,3)和(3,5)振转能级上有布居。对于(3,1),(3,2),(3,3)和(3,5)能级,扫描CARS谱峰值直接给出布居数之比。对于(1,1),(2,1),(2,2)和(2,3)能级,扫描CARS谱峰值给出二个可能的布居数之比,利用一个速率方程组,由时间分辨CARS轮廓可以得到真实的比值。用n1～n8分别表示H2的(3,1),(2,1),(1,1),(3,3),(2,3),(2,2),(3,2)和(3,5)能级上布居密度,得到n2/n1～n8/n1分别为0.51,0.97,0.45,0.18,0.10,0.26和0.31。利用Stern-Volmer公式,得到61Σ+态的总退布速率系数为(2.1±0.4)×10-10 cm3s-1,由H2各振转能级布居数之比,得到61Σ+-(1,1),(2,1),(2,2),(2,3),(3,1),(3,2),(3,3)和(3,5)转移速率系数(10-11 cm3.s-1单位)分别为5.4±1.6,2.8±0.8,0.6±0.2,1.0±0.3,5.6±1.7,1.4±0.4,2.5±0.8和1.7±0.5。
- 王淑英戴康刘静沈异凡
- 关键词：激光光谱速率系数
- 在Na_2(A^1∑_u^+)与H_2碰撞中的相干反斯托克斯拉曼谱研究被引量：1
- 2011年
- 利用相干反斯托克斯拉曼谱(CARS)分析了H2在与Na2(A1∑+u)碰撞后的振转态布居数分布。扫描CARS表明了在能量转移过程中H2在V=1,2,3振动能级上得到布居。由扫描CARS的峰值得到2个可能的布居数比值,通过解速率方程组及时间分辨CARS轮廓模拟,确定实际的布居数比n1/n2为1.82,得到了在能量转移中H2在V=1,2,3振动能级上的布居数之比为0.53:0.30:0.17。平均转移能量分配的相对值〈ft〉,〈fv〉,〈fr〉分别为0.51,0.46,0.03,能量主要配置在振动和平动上,支持Na2-H2的直线式碰撞传能机制。
- 蔡勤张利平栾楠楠程玉锋戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱速率系数
- 高激发振动态RbH(Х~1Σ^+,ν″=15～22)与H_2,N_2的振动-振动碰撞能量转移
- 2012年
- 脉冲激光激发Rb原子至6 D态,Rb(6 D)与H2反应生成RbH(Х1Σ+,ν″=0～2)振动态。研究了RbH(Х1Σ+)高位振动态与H2,N2间的碰撞弛豫过程,利用泛频泵浦分别激发Х1Σ+(ν″=0)至Х1Σ+(ν″=15～22)各振动态,检测激光激发Х1Σ+(ν″)至A1Σ+(ν′),测量A1Σ+(ν′)的时间分辨激光感应荧光光谱,利用Stern-Volmer方程,得到振动能级ν″的总的弛豫速率系数kν(H2)。在H2和N2的混合气体中,总弛豫速率系数kν(H2+N2)与α(H2的摩尔配比)成直线的关系,其斜率为kν(H2)-kν(N2),而截距为kν(N2)。对于ν″<18主要发生单量子弛豫(Δν=1)过程,kν(H2)和kν(N2)与振动量子数ν″均成线性增加关系。对于ν″≥18,多量子弛豫(Δν≥2)过程及共振振动-振动转移起重要作用。对于RbH(ν″=21)+N2(0),测量ν″=16的布居数时间演化轮廓,在20μs内有一个锐锋,在100～200μs内有一个较低的宽峰,锐锋相应于RbH(ν″=21)+N2(0)→RbH(ν″=16)+N2(1)的共振转移过程,而宽峰是由相继的单量子过程产生的。
- 张彬朱冬辉戴康沈异凡
- 关键词：N2
- RbCs(1~3Π)亚稳电子态中高位振动能级间的能量转移
- 2011年
- 研究了RbCs(13Π)高位振动态与Ar间的振动能量转移.脉冲激光分别激发自旋禁戒跃迁l3Π(υ=52,53,54←)l1+,利用激光感应荧光(LIF)探测13Π(υ)的弛豫过程,由振动态的有效寿命通过Stern-Volmer公式得到(v=52,53,54)的弛豫速率系数分别是(3.7±0.4),(4.0±0.4)和(4.4±0.4)×1012cm3m-1,速率系数随v的增加而增大.激光只激发v=54态,改变检测激光与泵浦激光间的延迟时间,分别测量(v=54,53,52)态的LIF相对强度随时间的演化.从三粒子速率方程组,由积分布居数得到v=54→53和v=54→52转移速率系数分别为(1.9±0.4),(0.28±0.06)×1012cm3m-1,单量子弛豫Δv=1占总弛豫速率系数的43多量子弛豫Δv>1在高位振动态弛豫过程中是重要的.
- 程玉锋栾楠楠蔡勤张利平戴康王倩沈异凡
- 关键词：碰撞能量转移激光诱导荧光
- 激发态H_2(X^1∑_g^+,v=1,J=1)之间的碰撞能量合并被引量：1
- 2011年
- 受激拉曼激发H2(0,1)基态的Q支得到H2(1,1)能级。在室温条件下,利用反斯托克斯拉曼散射(CARS)探测技术测量了碰撞能量合并(EP)过程H2(1,1)+H2(1,1)→H2(2,J)+H2(0,J″)及H2(1,1)与H2(1,J)转动能级间的碰撞转移速率系数。扫描CARS谱表明在H2(1,1)能级的碰撞能量转移过程中,仅使(2,1),(1,0)和(1,2)的振转能级得到布居。从H2(2,1)能级的时间分辨CARS强度的半对数描绘得到其退布率为(2.8±0.5)×105 s-1。用n1,n2,n3和n4,分别表示(1,1),(2,1),(1,0)和(1,2)能级上的布居数密度,对H2(1,1)能级的时间分辨CARS轮廓的形状进行理论模拟,并与实验结果进行比较,确定n1/n2=4.2。从扫描CARS谱的峰值得到n3/n2=1.2和n4/n2=1.0。确定被碰撞转移的H2有0.31处在v=2上,而在v=1上有0.69。碰撞能量合并的速率系数为(7.5±1.4)×10-14 cm3 s-1。对实验结果进行了讨论。
- 朱冬辉张彬沈异凡戴康
- 关键词：受激拉曼散射速率系数H2
- K_2(9~1∑^+_g)高位电子态与H_2碰撞中H_2的能量分布
- 2013年
- 光学-光学双共振激发K2到91∑+g高位态,研究了K2(91∑+g)与H2的电子-振转碰撞能量转移。利用相干反斯托克斯(CARS)光谱技术探测H2的振转态分布,扫描CARS谱表明H2在(1,1)、(2,1)、(2,2)、(3,1)、(3,2)、(3,3)和(3,5)能级上有布居。由时间分辨CARS轮廓得到H2各振转能级上粒子数之比,得到H2的平均振动能和平均转动能分别为9063cm-1和388cm-1。从91∑+g→11∑+u、11∑+u→11∑+g、33∏g→13∑+u跃迁的时间分辨激光感应荧光(LIF)强度得到它们的自发辐射率和碰撞转移率。在H2压强为3×103Pa时,K2(91∑+g)与H2的碰撞转移能为16930cm-1。H2的平均振转能占平均转移能的56%。
- 仲崇玉朱永乐阿布都艾尼沈异凡王倩戴康
