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K_2高激发振动能级1~1∑_u^+(V=46～61)与H_2间的碰撞能量转移被引量：3: 2011年; 利用相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)探测技术,研究了K_2的1~1∑_u^+(V=46～61)与H_2间的电子-振转动能级的碰撞转移,扫描CARS谱确认了仅在H_2的V=2,J=0,1,2及V=1,J=2能级上有布居,用n_1,n_2,n_3,n_4,分别表示(2,0),(2,1),(2,2),(1,2)上的粒子数密度,从CARS谱峰值得到n_1/n_4,n_2/n_4,n_3/n_4分别为3.3±0.5,2.2±0.3,2.0±0.3,有88%粒子处在V=2能级上,而在V=1能级上有12%.转移能配置到振动,转动,平动的比例分别为0.53,0.01,0.46,能量主要分配在振动和平动上,在573K和5×10~3Pa条件下,通过求解速率方程组和对时间分辨CARS线强度分析得到碰撞转移速率系数k_(12)=(3.3±0.7)×10^(-14)cm^3s^(-1)和k_2=(1.4±0.3)×10^(-14)cm^3s^(-1).; 张利平蔡勤栾楠楠戴康沈异凡; 关键词：激光光谱速率方程

利用CARS研究Li_2(A^1∑_u^+)—H^2碰撞中电子—振转能量转移被引量：1: 2011年; 利用相干反斯托克斯拉曼谱(CARS)分析了H2与Li2(A1∑+u)碰撞的振转态布居分布。扫描CARS谱表明了在能量转移过程中H2的V=1,2,3振转能级上得到布居,由CARS峰值得到两个可能的布居数比值,通过解速率方程组并通过时间分辨CARS轮廓模拟,确定了实际的布居数之比。得到了H2在V=1,2,3能级上的布居数比为0.48,0.36,0.16,平均转移能配置的相对值,,分别为0.50,0.47,0.03,能量主要配置在平动和振动上,支持Li2-H2直线式碰撞传能机制。; 张利平蔡勤栾楠楠程玉锋戴康沈异凡

利用CARS谱研究Li2、K2与H2的碰撞能量转移: 本文的主要工作是利用了相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)探测技术来研究了K的1∑(V =46-61)与H2间的电子——振转动能级的碰撞转移;然后再利用相干反斯托克斯拉曼谱(CARS)分析了H与Li(A∑)碰撞的振转态布居...; 张利平; 关键词：速率方程; 文献传递

RbCs(1~3Π)亚稳电子态中高位振动能级间的能量转移: 2011年; 研究了RbCs(13Π)高位振动态与Ar间的振动能量转移.脉冲激光分别激发自旋禁戒跃迁l3Π(υ=52,53,54←)l1+,利用激光感应荧光(LIF)探测13Π(υ)的弛豫过程,由振动态的有效寿命通过Stern-Volmer公式得到(v=52,53,54)的弛豫速率系数分别是(3.7±0.4),(4.0±0.4)和(4.4±0.4)×1012cm3m-1,速率系数随v的增加而增大.激光只激发v=54态,改变检测激光与泵浦激光间的延迟时间,分别测量(v=54,53,52)态的LIF相对强度随时间的演化.从三粒子速率方程组,由积分布居数得到v=54→53和v=54→52转移速率系数分别为(1.9±0.4),(0.28±0.06)×1012cm3m-1,单量子弛豫Δv=1占总弛豫速率系数的43多量子弛豫Δv>1在高位振动态弛豫过程中是重要的.; 程玉锋栾楠楠蔡勤张利平戴康王倩沈异凡; 关键词：碰撞能量转移激光诱导荧光

铯分子亚稳电子态中高位振动态的产生和弛豫: 2011年; 研究了Cs2〔13Πu(v)〕和Cs原子间的振动能量转移。利用激光感生荧光(LIF)探测Cs2〔13Πu(v)〕的弛豫过程,由时间分辨LIF的对数描绘得到振动态的有效寿命,从不同Cs原子密度下的有效寿命利用Stern-Volmer公式得到振动能级的弛豫率,速率系数随v的增加而增大。从相邻二振动能级的布居密度之比得到振动弛豫速率常数kv,v-1。在高位振动态的传能过程中,多量子弛豫(Δv>1)是重要的。; 程玉锋栾楠蔡勤张利平戴康王倩沈异凡

NaK（1^3Ⅱ）亚稳电子态中高位振动能级的激发和弛豫: 2011年; 研究了NaK(1 3Ⅱ)和He间的振动能量转移。脉冲(泵浦)激光激发自旋禁戒跃迁1 3Ⅱ←1 1Σ+,得到亚稳电子态1 3Π的很高振动态ν=22,21,20,利用激光感生荧光(LIF)探测1 3Π(ν)的弛豫过程,由时间分辨LIF的对数描绘得到振动态的有效寿命,从不同He密度下的有效寿命利用Stern-Volmer公式得到振动能级总的弛豫率,对于ν=22,21,20,速率系数(10-11 cm3.s-1)分别为1.4±0.1,1.2±0.1和1.0±0.1。速率系数随v的增大而增加。泵浦激光激发ν=22态,检测激光分别检测ν=22,21和20态的布居数分布,改变检测激光与泵浦激光之间的延迟时间,测量LIF的相对强度随时间的演化,从而得到积分布居数密度比,从三粒子速率方程组,得到ν=22→21和ν=22→20转移速率系数(10-11 cm3.s-1单位)分别为0.67±0.15和0.49±0.22。单量子弛豫(Δν=1)占ν=22总弛豫率的48%,多量子弛豫(Δν>1)在高位振动态弛豫过程中是重要的。; 栾楠楠蔡勤张利平戴康沈异凡; 关键词：激光光谱激光诱导荧光

在Na_2(A^1∑_u^+)与H_2碰撞中的相干反斯托克斯拉曼谱研究被引量：1: 2011年; 利用相干反斯托克斯拉曼谱(CARS)分析了H2在与Na2(A1∑+u)碰撞后的振转态布居数分布。扫描CARS表明了在能量转移过程中H2在V=1,2,3振动能级上得到布居。由扫描CARS的峰值得到2个可能的布居数比值,通过解速率方程组及时间分辨CARS轮廓模拟,确定实际的布居数比n1/n2为1.82,得到了在能量转移中H2在V=1,2,3振动能级上的布居数之比为0.53:0.30:0.17。平均转移能量分配的相对值〈ft〉,〈fv〉,〈fr〉分别为0.51,0.46,0.03,能量主要配置在振动和平动上,支持Na2-H2的直线式碰撞传能机制。; 蔡勤张利平栾楠楠程玉锋戴康沈异凡; 关键词：激光光谱速率系数

Cs(6D_(5/2))+H_2→CsH[X^1∑^+(v,J)]+H转动分辨总截面的测量被引量：1: 2011年; 利用泵浦-检测方法,在样品池条件下,研究了Cs(6D_(5/2))与H_2反应碰撞传能过程.利用激光感应荧光(LIF)光谱技术,确定了CsH[X^1∑^+(v,J)]振转能级上的布居分布,转动态分布与热统计分布基本一致.Cs激发态原子密度由激光能量吸收得到.记录A^1∑^+(υ’,J+1)→X^1∑^+(υ,J)的时间分辨荧光,从荧光强度的对数值给出的直线斜率确定(υ’,J+1)→(υ,J)的自然辐射率,结合(υ,J)→(υ’,J+1)吸收系数的测量,得到反应生成物CsH[X^1∑^+(υ,J)]态的分子密度.由速率方程分析,给出反应截面σ(υ,J),对J求和,得到σ(υ)[10^(-16)cm^2单位]分别为(0.64±0.19)(υ=0)和(0.58±0.17)(υ=1).; 栾楠楠张利平蔡勤戴康沈异凡; 关键词：激光化学

利用CARS技术研究激发态Rb_2和H_2的碰撞转移: 2011年; 利用相干反斯托克斯拉曼光谱(coherent anti-stokes Raman spectroscopy,CARS)探测技术,研究了激发态Rb2与H2间的电子-振转能级的碰撞转移。扫描CARS谱确认了H2分子仅在ν=1,J=1,2及ν=2,J=0,1,2能级上有布居,用n1,n2,n3,n4,n5分别表示(2,0),(2,1),(2,2),(1,1)及(1,2)上的粒子数密度。从CARS线的峰值得到n1/n5,n2/n5,n3/n5,n4/n5分别为3.57±0.71,2.65±0.53,3.00±0.60和0.93±0.17,有83%粒子数处在ν=2的振动能级上,而在ν=1上为17%,转移能配置到振动,转动,平动的比例分别为0.48,0.01,和0.51,能量主要分配在振动和平动上。在T=573K和PH2=5×103 Pa条件下,通过求解速率方程组和对时间分辨CARS线轮廓的分析,得到碰撞转移速率系数k12=(3.1±0.6)×10-14 cm-3.s-1和k2=(4.9±1.0)×10-15 cm-3.s-1。; 蔡勤张利平栾楠楠戴康沈异凡; 关键词：激光光谱速率系数

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张利平