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电磁波在大面积等离子体片中传播特性的分析被引量：1: 2015年; 脉冲磁约束线形空心阴极放电形成的大面积等离子体片可应用于等离子体天线、隐身及模拟超音速飞行器表面的等离子体鞘套.本文首次利用实测等离子体片电子密度时空分布和横向场传播矩阵法,研究了电磁波在等离子体片中反射率、透射率、吸收率随频率及脉冲放电时间的变化特征.结果表明:极化方向平行磁场的电磁波,在小于截止频率的低频带内具有较高的反射率和吸收率,增大电流,反射率增加,吸收率下降,在大于截止频率的高频带内反射率和吸收率较低,增大电流,透射率下降,吸收率升高;极化方向垂直磁场的电磁波在高混杂谐振频率附近存在吸收率明显增强的吸收带,谐振吸收峰值与放电电流无关;脉冲放电期间,电磁波的反射率、透射率与吸收率由不稳定过渡到稳定的时间约为100μs,过渡时间随着放电电流的增加而增大,极化方向垂直磁场、小于截止频率的电磁波在稳定放电阶段谐振吸收较强.本文的研究成果对利用等离子体片实现对电磁波的稳定高反射作用具有重要意义.; 夏俊明徐跃民孙越强霍文青孙海龙白伟华柳聪亮孟祥广; 关键词：电子密度分布

一种组合式等离子体片的产生装置: 本发明提供了一种组合式等离子体片的产生装置，包括：阳极板(1)、组合式空心阴极(4)、真空放电腔体(2)和套设于该真空放电腔体(2)外的亥姆霍兹线圈(3)；所述的组合式空心阴极(4)与阳极板(1)相对、平行的设置于真空放...; 孙海龙夏俊明霍文青徐跃民孙简

气压对大面积等离子体片电子密度分布的影响被引量：2: 2015年; 利用脉冲磁约束线形空心阴极放电装置,在15mT磁场约束下,产生了持续时间为200μs、峰值放电电流为3A、面积为60cm×60cm的大面积等离子体片。采用快帧法和旋转空心阴极法,在90~210Pa内,利用朗缪尔探针首次获得了不同气压的等离子体片的厚度向电子密度分布及其演化构成的二维分布图;研究了在同等峰值放电电流条件下,等离子体片达到最大厚度向峰值电子密度时,气压对所需放电时间、最大厚度向峰值电子密度及电子密度半高宽的影响。结果表明：在相同的峰值放电电流条件下,等离子体片达到最大厚度向峰值电子密度的时间随气压的降低而减小;气压越低,最大厚度向峰值电子密度越大,电子密度半高宽越小。; 夏俊明孙海龙孙海龙霍文青徐跃民孙越强白伟华柳聪亮; 关键词：电子密度分布

大面积等离子体片分层现象的实验研究: 2016年; 为了研究大面积等离子体片的分层特性,利用脉冲磁约束线形空心阴极放电装置,在150 Pa氦气中产生了持续时间为200μs、面积为60 cm×60 cm的大面积等离子体片。采用快帧法和旋转空心阴极法利用郎缪尔探针首次获得了等离子体片分层时厚度方向电子密度分布及其演化构成的二维分布图;基于获得的二维分布图,研究了分层等离子体片厚度方向电子密度的分布特征与磁场强度和放电电流的关系。实验发现,等离子体片分层时厚度方向电子密度呈现双峰曲线分布特征;当放电电流为2 A,磁场强度为1.5×10^(-2),2.25×10^(-2),3×10^(-2)T时,双峰间距分别为0,3.2,8.4 mm;当磁场为3×10^(-2)T,电流为1,2,3,4 A时,双峰间距分别为8.6,8.2,6.8,5 mm。结果表明:分层等离子体密度峰值间距随着磁场的增强和放电电流的降低而增大。; 夏俊明孙越强霍文青孙海龙白伟华柳聪亮孟祥广; 关键词：电子密度分布

一种组合式磁约束线形空心阴极放电装置: 本发明提供了一种组合式磁约束线形空心阴极放电装置，包括：阳极板(2)、真空放电腔体(9)、套设于该真空放电腔体(9)外的亥姆霍兹线圈(10)和组合式空心阴极(8)，所述的组合式空心阴极(8)包括：若干T形阴极底板(4)和...; 夏俊明霍文青徐跃民孙海龙孙简

使用BD-3 B2a反射信号测量水面高度被引量：4: 2022年; B2a信号是北斗三号(BeiDou-3 satellite navigation system,BD-3)新增的高宽带信号,具备非常高的伪距测量精度,适合开展基于全球导航卫星系统反射信号(global navigation satellite system-reflectometry,GNSS-R)的水面高度测量。由于BD-3近两年才开始为全球提供服务,基于BD-3反射信号的研究较少。中国科学院国家空间科学中心研发了具备自主知识产权的GNSS-R接收机,接收机专门增加了BD-3 B2a的捕获跟踪功能,可以对直射和反射B2a信号同时进行捕获和跟踪。接收机同时具备了交叉定标功能,能够有效消除由电缆和接收机通道间差异引起的系统偏差。在中国北京市怀柔开展的岸基实验过程中,累计获取了BD-3 B2a、北斗二号(BeiDou-2 satellite navigation system,BD-2)B1I和全球定位系统(global positioning system,GPS)L1C/A反射信号的相关波形数据,成功反演了水面高度并进行了系统偏差消除。数据处理结果表明,基于BD-3 B2a的水面高度在30 s非相干积分时间条件下反演精度达到了5.9 cm,比BD-2 B1I的高度测量精度提高了13 cm,比GPS L1C/A信号的高度测量精度提高了20 cm。; 王冬伟王冬伟王先毅孙越强夏俊明王先毅蔡跃荣白伟华吴春俊夏俊明乔颢杜起飞; 关键词：GNSS-R 交叉定标

轴对称等离子体射流的实验研究: 2013年; 等离子体射流具有广泛的应用前景。建立了轴对称等离子体射流的模型,显示层流状态下等离子体射流的长度与流量成正比。采用Ne、He、Ar在大气压下用介质阻挡放电的手段得到了等离子体射流,发现层流状态下等离子体射流长度与模型结论一致;但是随着激励电压的升高和气体流量的增大,等离子体射流会发生从辉光放电到丝状放电、从层流到湍流的转捩,射流长度会先增大后减小;工作气体的不同对等离子体射流的性质也有重要影响。; 郭世杰夏俊明霍文青徐跃民; 关键词：等离子体射流介质阻挡放电层流湍流

一种基于北斗三号系统的GNSS-R海面干涉测高技术被引量：4: 2022年; GNSS-R干涉测高技术可用于中尺度海面高度观测,具有空间分辨率高、测量精度高等优势。与传统的GNSS-R本地码测高技术相比,GNSS-R干涉测高技术可以有效提升高度测量精度。虽然GNSS-R干涉测高技术已有一些研究,但是基于北斗三号的干涉测高应用还很少。本文根据GNSS-R干涉测高技术优势,针对北斗三号系统在干涉测高技术上的应用,研发了支持北斗三号的GNSS-R干涉测高接收机并描述了整体架构及实现。利用所研发的接收机进行水面干涉测高试验,首次获取了北斗三号B1和B2干涉测高波形,与传统GPS L1和北斗B1本地码测高波形进行对比。对两种方法计算出的水面高度进行对比,结果显示北斗三号干涉测高精度明显优于GPS L1和北斗B1传统本地码测高精度。; 王冬伟王冬伟王先毅孙越强杜起飞王先毅韩英; 关键词：GNSS-R

一种等离子体光子晶体的产生装置: 本发明提供了一种等离子体光子晶体的产生装置，包括：阳极板(1)、组合式空心阴极(4)、真空放电腔体(2)和套设于该真空放电腔体(2)外的亥姆霍兹线圈(3)；所述的组合式空心阴极(4)包括若干T形阴极底板(5)；所述的T形...; 夏俊明霍文青孙海龙徐跃民孙简

电离层模型IRI-2016的NmF2和HmF2参数在平静期的误差分析被引量：5: 2017年; 国际参考电离层模型IRI(the international reference ionosphere model)是利用全球电离层测站以及卫星观测数据建立的电离层经验模型,并广泛用于电离层研究领域.本文选用2014年地磁暴平静期的IRI-2016模式和电离层垂测仪的数据,对电离层F2层峰值电子密度NmF2和峰值高度HmF2两个物理量,通过IRI模型最新版本(IRI-2016)在地磁环境平静期的误差精度进行评估.根据不同磁倾角范围分别选择5个台站(Juliusruh(54°N,13°E)磁倾角:68.54°,Okinawa(26°N,128°E)磁倾角:37.26°,Jicamarca(12°S,77°W)磁倾角:-0.26°,Port_Stanley(52°S,58°W)磁倾角:-51.20°,Hermanus(34°S,19°E)磁倾角:-64.24°)进行NmF2和HmF2参数对比分析.5个台站中Port_Stanley站的NmF2相关性最差(相关系数0.68),Okinawa站HmF2相关性最差(相关系数0.52),Juliusruh站两个参数的相关性最高(相关系数0.87).以Juliusruh站为例进行白昼、夜晚以及不同季节的分析,可以看出白昼误差明显低于夜晚,相较于分季(春或秋)和冬季,IRI模型在夏季预测效果最好.5个台站的研究结果表明,IRI模型与垂测仪数据具备一致性,IRI模型的值高于实测数据值.; 佘丽丽白伟华孙越强田羽森孟祥广杜起飞夏俊明赵丹阳柳聪亮王先毅王冬伟

山东省滨州市滨城区黄河十二路662号电话

夏俊明

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