封丽
- 作品数：9 被引量：0H指数：0
- 供职机构：新疆大学物理科学与技术学院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金博士科研启动基金国家大学生创新性实验计划更多>>
- 相关领域：理学自然科学总论一般工业技术化学工程更多>>
- 一种溶剂热法生长MnS纳米结构的方法
- 本发明的目的在于提供一种溶剂热法生长MnS纳米结构的方法，其通过以下工艺过程实现：本发明所用的所有试剂均为分析纯级，且未经进一步提纯而直接使用。用乙二胺、乙二醇1∶1的混合溶液作溶剂，其量为40ml。以四水氯化锰MnCl...
- 吴荣陶乐天简基康李锦孙言飞封丽边延龙刘前霞
- 文献传递
- 溶剂热法制备ZnS纳米线束
- 采用单一前驱体溶剂热法,在聚乙烯吡咯烷酮(PVP)作表面活性剂条件下,成功合成了ZnS纳米线束.利用X射线衍射(XRD)、透射电子显微镜(TEM)、傅里叶红外变换吸收光谱及光致发光测试对样品的结构、形貌及物理性能进行了分...
- 边延龙封丽陶乐天刘前霞郭占宇吴荣
- 关键词：ZNS溶剂热
- 振动激发KH与CO_2碰撞中能量的时间分辨分布
- 2014年
- K（5P）与 H2反应产生KH（Х1Σ＋）的ν″＝0～3振动能级，泛频激发KH至ν″＝17高位振动态。通过测定KH（ν″＝17，3）与CO2碰撞过程中振动能的时间分辨分布（即 Tν的变化过程），研究了高低振动态碰撞传能的不同特点。对于KH（ν″＝17），振动温度 Tν的变化分为三个阶段：第一阶段（0～5μs）Tν迅速下降，能量应主要转移至CO2（0001）振动态或（0000）高位转动态；第二阶段（5～20μs）Tν仅稍有下降，向CO2振动态及高位转动态的能量转移已结束；第三阶段（20μs后） Tν虽然缓慢但明显下降，表明向CO2低转动态及平动能的转移加速。对于KH（ν″＝3），Tν的变化只分为两个阶段：第一阶段（0～10μs）的共振V-R过程迅速降低了振动温度；第二阶段（10～80μs ） Tν有一个缓慢下倾，只能转移到很低的转动态和小的平动能。这些结果表明了振动激发态分子与基态分子碰撞中仅用单一速率系数不能正确揭示复杂平衡过程的本质，不同的阶段应该用不同的速率系数来描述。利用瞬时吸收技术得到CO2（0000）和（0001）的原生态转动布居分布，通过速率方程分析，得到平衡过程中不同阶段的速率系数。
- 封丽刘静王淑英张文军李佳灵戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱振动温度
- 一种生长ZnS单晶纳米线束的方法
- 本发明公开了一种表面活性剂辅助溶剂热法生长半导体化合物ZnS单晶纳米线束的方法，是通过以下工艺过程实现的：以聚乙烯吡咯烷酮(PVP)作为表面活性剂，其质量为0.3g。用水合肼作溶剂，其体积为40ml。以醋酸锌[Zn(CH...
- 吴荣简基康边延龙陶乐天封丽刘前霞孙言飞
- 文献传递
- H_2(v=1)与CO_2碰撞中CO_2的振动和转动激发
- 2014年
- 利用高分辨率瞬时激光光谱技术，研究了 H2（1，1）与CO2碰撞中的能量转移。受激拉曼泵浦把 H2（0，1）激发到 H2（1，1）能级，H2（1，1）与 CO2碰撞，使 CO2的振转态得到布居，通过泛频吸收得到 CO2（00^0 0）和（00^0 1）的转动态分布，测量 H2（0，1）和 H2（1，1）的CARS（相干反斯托克斯拉曼散射）谱，得到这二个能级布居数密度之比，而 H2（0，1）密度通过在池温300 K下 H2（v＝0）的转动Boltzmann分布得到。碰撞转移速率系数由一个速率方程得到，对于CO2（00^0 0）J＝48～76，速率系数ktr从（3．9±0．8）×10^-11单调递增到（1．4±0．3）×10^-10 cm^3·molecule^-1·s^-1，而对于（00^0 1）J＝5～33，速率系数均在（4．3±0．9）×10^-12 cm^3·molecule^-1·s^-1附近。随 H2（1，1）的激发，在0．5μs 内测量CO2（00^0 0）和（00^0 1）原生态的转动布居，得到玻尔兹曼转动温度Trot，对于（00^0 0）态，有Trot＝1100 K，对于（00^0 1）态有Trot＝310 K，与池温接近。利用泛频吸收线的多普勒增宽测量，得到CO2各转动态的实验室平移温度Ttran和质心平移温度Trel ，对于（00^0 0）J＝48和76，Trel分别为454和1532 K，平动能平均变化在231～1848 cm^-1之间，而对于（00^0 1）J＝5～33，平均平动能基本无变化。
- 张文军封丽李佳灵刘静戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱速率系数
- Na_2高位振动态与Ar,N_2碰撞中模温度的变化
- 2015年
- 利用受激发射泵浦激发Na2分子,使Na2[X1∑+g(ν″=33,J″=11)]得到布居,研究了高振动激发态Na*2与Ar和N2的碰撞弛豫过程.由激光诱导荧光得到Na2(ν≤33)各振动能级的时间分辨布居分布,从而得到Boltzmann振动温度和转动温度随时间的变化.对于Na*2与Ar碰撞,在泵浦-探测延迟时间tD=8μs前,振动温度Tvib减小很慢;在8-12μs间,Tvib迅速下降并达到平衡.而转动温度Trot和平移温度Ttran在Tvib迅速下降时才开始缓慢增加.对于Na*2与N2碰撞,Tvib存在三个变化阶段,先是迅速下降,然后下降减缓,最后减小很慢并达到平衡.而在整个过程中,Trot和Ttran一直是很缓慢地增加.实验数据说明了弛豫过程是分阶段进行的,单一速率系数不能正确解释复杂的弛豫过程,并会丢失平衡过程中的关键特点.
- 刘静封丽戴康沈异凡
- 关键词：激光诱导荧光
- 一种铜掺杂控制ZnS纳米材料形貌和物相的方法
- 本发明的目的在于提供一种铜掺杂控制ZnS纳米材料形貌和物相的方法。其是通过以下工艺过程实现的：以PVP作为表面活性剂，水合肼作为溶剂，分析纯的Zn(CH<Sub>3</Sub>COO)<Sub>2</Sub>·2H<Su...
- 吴荣封丽简基康陶乐天边延龙刘前霞孙言飞
- 文献传递
- K(5P)与H_2的反应碰撞和电子-振动能量转移
- 2014年
- K(5P)与H2反应生成KH(v″=0-3)振动态,测量了各振动态的转动分布,转动玻尔兹曼温度为455K,而振动温度为1604K,这个接近池温的转动温度和很高的振动温度是共线碰撞机制的有力证据.利用高分辨率瞬时吸收技术得到各振动能级上转动态的布居分布,从而得到反应碰撞转移速率系数,对于v″=0、1、2、3,分别为(3.45±0.86)×10-13、(1.35±0.34)×10-13、(6.28±1.57)×10-14和(2.35±0.59)×10-14cm3s-1.同时研究了K(5P)-H2的电子-振动能量转移,利用相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)探测H2的振动态分布.扫描CARS谱发现v=1、2、3上有布居.由CARS峰值得到H2(0,1)、(1,1)、(2,1)、(3,1)和(3,3)布居之比.H2(0,1)布居由450K的转动分布得到,因而得到(1,1)、(2,1)、(3,1)和(3,3)态的布居,从而获得K(5P)-H2(1,1)、(2,1)、(3,1)和(3,3)的电子-振转速率系数分别是(1.1±0.3)×10-13、(9.3±2.5)×10-14、(4.2±1.1)×10-14和(3.8±1.0)×10-14cm3s-1.
- 李佳灵张文军封丽刘静戴康沈异凡
- 关键词：玻尔兹曼分布
- 溶剂热法制备ZnS纳米线束
- 2011年
- 采用单一前驱体溶剂热法,在聚乙烯吡咯烷酮(PVP)作表面活性剂条件下,成功合成了ZnS纳米线束.利用X射线衍射(XRD)、透射电子显微镜(TEM)、傅里叶红外变换吸收光谱及光致发光测试对样品的结构、形貌及物理性能进行了分析与表征.结果表明,所得产物为纯的六面体纤维锌矿ZnS纳米线束,直径在20~30 nm,长度为1.5~2.0μm,并对ZnS纳米线束的形成机理进行了探讨.
- 边延龙封丽陶乐天刘前霞郭占宇吴荣
- 关键词：ZNS溶剂热
