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一种可用于计算贮氢材料热力学性质的解析方法: 1996年; 本文提出一种解析方法，在已知一组元剩余偏摩尔量或系统剩余摩尔量时，可利用此方法计算了岵元系的热力学性质，还可以利用此方法计算贮氢材料的剩余化学势和剩余摩尔焓。’; 肖建民李盘林; 关键词：贮氢材料热力学性质

超相对论性重离子碰撞中的熵: 1995年; 众所周知，在相对论热力学中熵是一个Ｌｏｒｅｎｔｚ不变量。在超相对论能量下的重离子碰撞中，体系的熵又和完全的状态方程有关，并与发射的不同种类的粒子的比率相应。因此我们选定熵作为一个膨胀夸克－胶子等离子体的演化参数，并建立包含膨胀和不可逆味动力学的熵方程；从带有源项的动力学方程和热巨配分函数的关系，带有熵产生项的熵方程被等同地导出，在源项中，我们试图充分地包含所有的粒子，即除了少量强子是在碰撞初产生的外，主要是来自于体系膨胀期间夸克－胶子等离子体相变的贡献，夸克－胶子相向强子相的演化是采用了强唯象学模型来描述的。源的区域在双曲线ｔ２－Ｘ２＝τ＝１（ｆｍ／ｃ）以上，在该区域内，和，在源区域以外，ＴμＳμ＝０，体系仅作绝热膨胀。自此人们清晰地看到，在源区域内，熵是如何被强子和重子物质产生出来的。相变过程中的熵密度的演化是通过对熵方程积分的数值计算得到的，结果能够用来评价获得夸克－胶子等离子体的可能性，也一样可用以讨论对它的诊断。; 李盘林李志良施心慧

200GeV/u的^(238)U+^(238)U核碰撞产生的双轻子谱(M≤4GeV/c^2)的计算: 1999年; 在夸克味动力学的计算中，除包含ｕ、ｄ、ｓ夸克及其反夸克外，还涉及粲夸克及其反夸克（ｃｃ），采用包含夸克味动力学效应的相对论性流体力学模型，计算了碰撞能量为２００ＧｅＶ／ｕ的２３８Ｕ＋２３８Ｕ核碰撞时形成的膨胀ＱＧＰ及其在相变过程中发射的双轻子谱，轻子对的质量范围Ｍ≤４ＧｅＶ／ｃ２．计算结果与ＣＥＲＮＳＰＳ的实验测量数据进行了定性的比较和分析，得到初步的结论：由于夸克碎块和味动力学效应，Ｊ／ψ→μ＋＋μ－峰值被降低，导致低质量区（阈至１．３５ＧｅＶ／ｃ２）谱的提高．; 李盘林邓乘风王立联许梦杰; 关键词：粲夸克双轻子谱核碰撞

200GeV/c·A-1的238U-238U核碰撞中产生的M≤4GeV/c2双轻子谱的计算: 为了探索在相对论性核—核碰撞中可能形成的夸克-胶子等离子体(QGP)新物质的存在,必须要研究在不同相中QCD物质所产生的信号及其特征。轻子作为QGP新物质的探针之一,对研究表征QGP存在的特征双轻子谱是很; 李盘林邓乘风王立联许梦杰; 文献传递

末态粒子发射的间歇性与夸克味动力效应: 含夸克味动力学效应的相对论性流体力学方程投影，利用热力学巨配分系综关系，导出其类时分量方程－熵方程。在一定的定解条件下，得到夸克－胶子等离子体强子化相变过程中体系熵的时空演化，时空演化的特点表征了末态粒子发射的间歇性。; 邓乘风李盘林施心慧; 关键词：末态粒子

在膨胀夸克-胶子等离子体相变过程中包含夸克碎块效应的动力学被引量：2: 1997年; 数值求解了（１＋１）维的，包含有夸克碎块效应源项的相对性流体力学方程，分析了极端高能下核碰撞时可能产生的相变过程中特征物理量：体系的能量密度、流速快度和重子数密度的演化。源项中的夸克碎块效应则是通过唯象ＳＵ（３）弦模型味动力学进行描写的。数值结果与Ｋａｊａｎｔｉｅ等人的结果进行了比较，也即间接地与实测结果相一致，模型物理图象清晰。; 李盘林吴华许梦杰; 关键词：夸克-胶子 QGP

末态粒子发射的间歇性与夸克味动力学效应: 2000年; 将包含夸克味动力学效应的相对论性流体力学方程投影 ,利用热力学巨配分系综关系 ,导出其类时分量方程———熵方程。在一定的定解条件下 ,得到夸克—胶子等离子体强子化相变过程中体系熵的时空演化。; 邓乘风李盘林施心慧; 关键词：相变

在贮氢材料中引发氘核冷聚变的可能性: 1998年; 研究和计算表明，贮氢材料吸氘后可能引发Ｄ－Ｄ冷聚变。指出，可能存在两种Ｄ－Ｄ冷聚变机制；（１）裂裂加速机制，估计其聚变截面在（０．０４￣３０）ｍｂ范围；（２）库仑屏蔽下的碰撞机制，估计其聚变率在（１０＾－１５￣１０＾－４）／（ｃｍ＾３·ｓ）范围。; 肖建民李盘林; 关键词：冷聚变贮氢材料氘核贮氢合金

包含夸克碎块效应的相对论性流体力学方程组的数值解法被引量：1: 1999年; 采用守恒型差分方法求解带源项的相对论性流体力学方程组，给出了差分离散化的详细步骤，同时在计算过程中计入了ＱＧＰ相变的影响，得到反映物理现象的若干图象。; 王立联李盘林许梦杰; 关键词：相对论性流体力学方程组

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李盘林